Nazariy fizika kursi

rr 
E 2 + H 2
1 
U0 =
— -------- 
(4.541
o7T
esa uning zichligi ekanligi kelib chiqadi.
Ikkinchi tomondan ma’lumki, zaryadlar ustida bajarilgan ish ular* 
ning kinetik energiyasining o'zgarishiga teng. Bitta zaryad uchun yoziM 
gan (3.22) tenglamani zaryadlar sistemasi uchun yozamiz:
d_
dt
£
£ып = J 2 ev E
*> 
Jt j £Ып dV =
J
j E dV
. 
(4.55) 
Bu natijani (4.52) tenglamaga qo'yib, quyidagi ajoyib natijani o la m i*

---

' ' Е 2 + Я 2
/ ( '
87Г
+ s kin 
d V
= c o n st. 
(4.57)
Shunday qilib, m a yd o n va zaryadlardan tashkil topgan yo p iq
sistem aning t o ‘liq energiyasi saqlanar ekan.
Yana (4.51) tenglamaga qaytamiz. Ko'rilayotgan sohada bajarilgan 
ish nolga teng bo'lsin deb faraz qilamiz. Bu holda (4.51) tenglama 
quyidagi 
ko!rinishga keladi:
d I E 2 + H 2
_ _
с L EH [dS
_
dt J
n 
-dV
„ 
r t___
87Г 
47Г /
Bu tenglamaning o ‘ng tomoniga Ostrogradskiy-Gauss teoremasini q o ‘l- 
laymiz va integrallash hajmi ixtiyoriy ekanligini hisobga olib
d E 2
+ Я 2 +
с
diy^
= Q 
(4 5Q^
dt
47Г
tenglamani hosil qilamiz. Belgilash kiritamiz:
S 
= S -[E H \ .
(4.60)
47Г
Bu belgilashda (4.59) uzluksizlik tenglamasi ekanligi yaqqol ko'rinadi:
dU0
dt
+ div S = 0 . 
(4.61)
Zaryadning saqlanish qonuni mavzusida ta’kidlaganimizdek uzluk­
sizlik tenglamasi saqlanish qonunini ifodalaydi. Bu yerda