Nazariy fizika kursi

H =
0 bo'lishiga 
olib keladi. Bu tenglik (6.5) ga muvofiq 
fa z o n in g
faqat 
j
=
0
bo‘lgan sohalari uchun 
o 'rin li 
bo'ladi. 
Shu bilan birga (6.4) 
tenglamadan skalyar magnit potensial
Aifim
= 0. 
(6.31)
Laplas tenglamasi qanoatlantirishi kerakligi kelib chiqadi. Bu teng- 
lamaning yechimi 
j
= 
0
va 
j ф
0
sohalar chegarasida o‘zini qanday 
tutadi? Bu savolga javob olish uchun tok nolga teng bo'lgan sohada 
birorta nuqtani (Л) tanlaymiz. Bu nuqtada potensial 
ipm(A)
ga teng 
bo‘lsin.
Shu nuqtadan o‘tuvchi va tokni o‘rab olgan berk kontur olamiz 
(6.2-rasm). Shu kontur bir m arta to ‘liq aylanib chiqilganda potensial 
[ ^m(A) ni hisoblaymiz:
"b 
£ dipm.
(6.32)
Agar potensial koordinataning bir qiymatli uzluksiz funksiyasi bo‘l- 
| Sa, 
j> dipm
0 bo‘lishi kerak. Haqiqatda esa
У
d

= У
Vipmdl
= -
j> Hdl
=
~ I .
| Shunday qilib,
47Г
4>m{A) ~ Фт(А) = — I.
(6.33)
С
J>lu naunosabat 


koordinataning bir qiymatli funksiyasi emasligini
I 
0
rsatadi va tokli konturni o'ragan ixtiyoriy konturni aylanib chiqishda
1 3 7

---

4 п I / с
orttirm a oladi. Bu yerda 
I
integrallash konturi tortib turga 
sirtdan o‘tadigan to ‘liq tok. Shunday qilib, 
j
= 0 va 
j ф
0 sohala 
chcgarasida (6.33) shart bajarilishi kerak ckan. Bundan tashqari, poten 
sialning hosilalarining uzluksizligini ta ’minlovchi chegaraviy shartlarr 
ham hisobga olish kerak. 
Bunday shartlar ustida ushbu kitobnin 
rnakroskopik elektrodinamika qismida batafsil to ‘xtalamiz.