Nazariy fizika kursi

IaRa = - - ^ T + £ a ( t ) .
(12.28)
c at
Bu yerda Фа barcha toklar hosil qilgan magnit m aydonning a - kontur 
orqali oqimi.
a-
konturdan magnit induksiya oqim ini hisoblaymiz:
N
N
Фа = E ФаЬ =  Ё / B b(ra)dSa. 
(12.29)
6 = 1
6 = 1
Bu yerda Вь{га) b - konturdagi tokning a - kontur tortib turgan sirtda 
hosil qilayotgan magnit m aydon induksiya vektori. В  = rot A  formu- 
ladan foydalanib (12.29) ni qayta yozamiz:
Фа = Е
/ rot A b(ra)dSa = Ё / M r a)dla. 
(12.30)
Bu yerda Stoks formulasiga asosan sirt b o'y ich a integralni kontur b o ‘yi- 
cha integral bilan almashtirdik. Statsionar toklar inasalasidan m a’lumki,
246

---

vektor potensial ((11.26) ga qarang) 
Аъ(га) 
=
— / -------------Buni
с J \ra -  n|
inobatga olib, oqim uchun quyidagi ifodani hosil qilamiz:
Bu yerda
=
<12-32> 
Magnit induksiya oqiini uchun olingan (12.31) ifodani (12.28) ga 
qo‘yamiz va o'zgaruvchi tokli zanjirlar sistemasi uchun Om qonunini 
ifodalovchi tenglam ani olamiz:
N 
d l
IaRa = - Y , La b ~ £ + £ a ( t ) -
(12.33)
6 = 1
M
Bu tenglamani olishda konturlarni harakatsiz deb hisobladik, aks holda, 
vaqt b o'yich a hosila L ab koeffitsientlarga ham taalluqli bo'ladi.
EYuK va Lab koeffitsientlarni aniqlovchi chiziqli konturlarning ge- 
ometrik xossalari berilgan bo'lsa, (12.33) o'zgarm as koeffitsientli chiziqli 
oddiy differensial tenglam alar zanjirlardagi Ia toklarni topish imkoniya- 
tini beradi. M a ’lumki, bunday tenglamalar chiziqli algebraik tenglam a- 
larga keltiriladi.