E {z,t) = еЕ(ш 1 )е^к1г~ш^ + eE *(u1)e~i(klz~Uit\ P^nch\ z , t ) =
E 2{ujl ) Y JXc,p1e0e1e2i^ z~ ^ + k.q.. (14.14)
/
3,7
Bu yerda e to'lqining qutblanish y o ‘nalishidagi birlik vektor.
Izotrop dielektrikda t o ‘lqin г o ‘qi b o ‘ylab tarqalganda, elektr m ay
don (xy) tekisligida yotadi. M a ’lumki, tushayotgan to'lq in ko'ndalang
bo'lishiga qaramasdan, m uhitning qutblanish vektorining ko'ndalang va
bo'ylam a tashkil etuvchilari paydo bo'ladi:
p i n c h ) = g P|(nch) +
p i n c h ) ' 15)
Shu sababli ш2 =
chastotali ikkinchi garmonika m aydonining ko'n-
dalang va parallel tashkil etuvchilari bo'ladi, y a ’ni
E { z , oj 2) =
z E\\( z , lu 2) + E l { z , u >2). (14.16)
Bularni inobatga olsak, boshlang'ich to'lqin tenglamalari (14.12) va
(14.13) quyidagi ko'rinishni qabul qiladi:
+
^ ( е ц Ы Е ц + А п Р ^ ) = 0,
(14.17)
P|j ^ ) )
= 0
(1 4 1 g )
Bu yerda £ц, ex optik o'q g a parallel va perpendikulyar dielektrik singdi-
ruvchanliklardir. Yuqoridagilarga asosan (14.17) tenglamani parallel va
perpendikulyar tashkil etuvchilarga ajratamiz:
e|| (Ш2)Щ = -4тг Р,[псЛ).
