Nazariy fizika kursi

E
T
>
L 
с T
(6.16)
Bu yerda fazoviy koordinatalar va vaqt bo'yicha hosilalarning tartiB
bir xil bo'lgan taqdirda ham 
1
/c koeffitsient hisobiga (6.18) tengsiz- 
liklar bajariladi. Bu tengsizliklarni bir-biriga ko'paytirib tezlik uchun 
yuqorida qo'yilgan shartni hosil qilamiz:
Т »
L
с »
у
(6.17)
Bu yerda 
v
~
L / T
sistema zaryadlarining xarakterli tezligi ma’nosig
8
ega. Shunday qilib, zaryadlarning kvazistatsionar harakatida ularning 
tezligi yorug'lik tezligidan juda kichik bo'lishi kerak ekan. 
Z a r y a d la #
ning harakati kichik deganda, uni shu m a’noda tushunish kerak.
Yuqoridagi shartlar bajarilganda maydon kvazistatsionar 
deyiladi- 
Bunday maydonlar uchun Maksvell-Lorentz tenglamalari (
6
.
3
)-(
6
-
6
)
132

---

bilan bir hil bo'ladi. Shunday qilib, yuqorida statsionar maydonlar 
uchun 
olingan natijalar kvazistatsionar maydonlar uchun ham o'rinli 
bo'ladi. Faqat bu holda maydon kattaliklarini ularning o‘rtachalari 
bilan almashtirish kerak. 
■
Kvazistatsionar harakatdagi zaryadlar sistemasining magnit may­
donini yetarlicha uzoq masofalarda aniqlaymiz. Buning uchun koor­
dinata boshini toklar egallagan sohaga joylashtiramiz va elektrostatik 
maydon potensialini multipollar bo‘yicha qatorga yoyganimizdagi kabi 
yo‘l tutamiz, ya’ni |r '| «С |r| deb, vektor potensial (
6
.
11
) ni 
r'
ning 
darajalari bo'yicha qatorga yoyamiz:
Bu integral (6.14) ga asosan nolga teng bo‘ladi. Shu sababli (6.20) qator 
ikkinchi had bilan boshlanadi, ya’ni