Nazariy fizika kursi

j B(t + At)dZ = j B(t
+ At)[dlv]At = A t j> [ v B { t + At)\dl. (12.13)
E
Bu yerda kontur b o ‘yicha integral Si sirtni chegaralovchi tokli kontur 
b o'y ich a olinadi.
Endi (12.11) ifodaning o ‘ng tom onidagi ikkita hadni Д/. ning dara- 
jalari b o'y ich a qatorga yoyamiz:
J
B(t 
+ 
At)dE
=
A t j [ v B { t ) \ d l + 0 ( A t 2),
(12.14)
E
J B(t
+
At)dS = j B{t)dS+At j ^ p - d S + 0 { A t 2\n.\b)
S\
Si 
Si
Bu yerda 0 ( A t 2) bilan A t ning ikkinchi va undan katta darajalariga 
proporsional hadlarning t o ‘plam ini belgiladik. Bu ifodalarni (12.11) ga 
q o ‘yamiz:
j
B{t + A t)d S
=
j { v B ( t ) } d l +
j
B{t)dS
S2 
Si
9B(t)
' +
A t f ^ - } ^ - d S + 0 ( A t 2).
(12.16) 
J 
ot
Si
Bu yerda (12.10) dagi har ikkala integralda sirtlarning y o ‘nalishi bir xil 
bo'lishi uchun S2 b o ‘yicha integralning ishorasini teskariga o ‘zgartirdik. 
Endi (12.16) ifodani (12.10) ga q o ‘yib, quyidagini hosil qilamiz:
(1Ф 
d f
„ 1Л 
f д Б
dt
=
jtl BiS=ld
i iS+hvm
 
( 1 2 ' 1 7 )
s
243

---

Bu yerda integr allash sirti Si ni S bilan almashtirdik. Bu ifodadan 
magnit induksiya oqirai ikki sababdan, biri m aydon o ‘zgarishi hisobiga 
bo'lsa, (birinchi had), ikkinchisi konturning harakati (ikkinchi had) 
hisobiga o'zgarishi ko'rinib turibdi. O qim ikkinchi sabab bilan o'zga- 
rishi uchun, xususan, kontur magnit induksiya vektoriga noldan farqli 
burchak ostida harakat qilishi lozim.
Endi harakatdagi kontur uchun induksiya qonunini yozishimiz mum- | 
kin, ya’ni