Nazariy fizika kursi

h v
D
1
+
32 \S
ехр(гф1 — iut),
гехр{гф2 — iut).
(12.52)
(12.53)
2-7Г7
Bu yerda D  = ------С , ф\ = arctg
, ф2 =  arctg
. I f :
4 U
(12.52) dan ko'rinib turibdiki, elektr m aydon kuchlanganligining, shu
252

---

,ilan tok kuchining amplitudasi silindr o'qidan uzoqlashgan sari 
\ +
(r/<5
)4
/
8
j ga proporsional ravishda oshib boradi.
2
. 
K atta chastotalar: R / 8 ~^> 
1
. Bu holda Bessel funksiyasining 
asimptotikasidan foydalanib quyidagilarni olamiz:
E z = С
exp
R - r
R - r
/ 4
тг
7 
С \ /------exp
U)
R - r
+ i
(
7r
— uit + — 
4
(12.54)
.(12.55)
Bu ifodalarga asosan elektr m aydon kuchlanganligi, demak, tok ku­
chining amplitudalari o'tkazgich sirtidan ichkariga kirgan sari expo- 
nensial qonun bilan kamayib borar ekan. Bunday qonuniyat istalgan 
ko'rinishdagi o'tkazgichlar sirtiga yaqin sohada o'rinli bo'ladi.
M is o l. O'tkazgich z > 0 sohani egallagan bo'lsin. O 'zgaruvchi 
tok у o'q i b o'yich a tekis taqsim langan holda x o'q i b o 'y la b oqayotgan 
deb, uning o'tkazgichdagi taqsim otini aniqlaymiz. Bu masalani yechish 
natijasida m aydon kuchlanganliklarining taqsim oti quyidgi ifodalar bi­
lan aniqlanishini ko'rish mumkin:
E x 
=
H„ 
=
E 0
exp