Nazariy fizika kursi

a
= ±ko(n - i « ) .
(12.71)
Bunga asosan (12.66) tenglam aning ikki xususiy yechim ini yozish mum­
kin:
E\(x)
=
Ei
exp (+гА:отгх + к ок х), 
(12.72)
E
2
{x)
=
E
2
exp (—ikonx — к о к х). 
(12.73)
H(x,t) = H(x) exp(iuut).
 
(12.65)

---

Birinchi yechimga ko‘ra, m aydon o ‘tkazgich ichiga kirgan sari kuchaya 
boradi. Energiyaning saqlanish qonuniga k o‘ra bunday b o ‘lishi mumkin 
emas. Shu sababli E\ = 0 b o ‘lishi kelib chiqadi. Demak, faqat ikkinchi 
yechim m a’noga ega b o ‘ladi. Bu holat к >  0 va (12.70) da г'к ning 
oldidagi ishorani manfiy qilib tanlash bilan b o g ‘liq. Agar к > 0 va 
(12.70) da ikkinchi hadning ishorasi musbat qilib olganim izda (12.72) 
m a’noga ega bo'lar edi.
Shunday qilib, (12.64)—(12.65) tenglamalarning yechumlarini quyi­
dagi ko‘rinishda yozish mumkin:
E ( x , t
) 
=
E
q
exp (-к ок х) exp [г (u>t - fcon x)], 
(12.74) 
H ( x , t
) 
=
До exp (—кокх) exp [г (uit — /co n x )], 
(12.75)
Bu ifodalardagi ikkinchi k o‘paytuvchilar bir jinsli izotrop muhitlarda 
elektromagnit maydon v = с / n tezlik bilan tarqaluvchi yassi t o ‘lqin 
ekanligini ko'rsatsa, birinchisi, bu to'lq in so ‘nuchi ekanligini ko‘rsatadi. 
Bunga ko‘ra, n muhitning sindirish k o‘rsatgichi, к esa so'nish koeffitsi­
enti b o :ladi. E
q
va H