Bu differensial tenglamaning yechimi
a =
oq
exp
/
3mc3t \
{ S F
'
Ko‘ramizki, harakatga qarshilik ko'rsatuvchi kuch ta ’sirida zaryadlan- I
gan zarrachaning tezlanishi ortmoqda. Bir tom ondan nurlanish hiso-J
biga energiyasi kamaysa, ikkinchi tomondan, reaksiya kuchi t a ’sirida
uning energiyasi ortmoqda. Bunday qaram a - qarshlikning paydo b o ii-
shi |F ,| » |jP| shart o‘rinsiz ekanligini ko:rsatadi. Shunday qilib,
\FS\
<
j,
shart o'rinli bo'iishi kerak.
Bu shartning o‘rinli bo‘lish chegarasini aniqlaymiz. Buning uchun
yana tashqi kuchni davriy deb olamiz. Reaksiya kuchi kichik bo:lganligi
uchun harakatning davriyligiga dcyarli t a ’sir qilmaydi deb olamiz. Shu
sababli |a| « u
>a
deb quyidagilarni yozamiz:
(8 80 )
Bu tenglikga ko‘ra reaksiya kuchi tashqi kuchdan kichik b o ‘lish shartini
quyidagi ko‘rinishda yozish mumkin:
2
e
lj
с?тп
Bu shart fundamental aham iyatga ega bo‘lib, elektrostatika bobida
ko‘rganimizdek, klassik elektrodinamikaning ta tb iq qilish chegarasini
yana bir m arta aniqlash imkoniyatini beradi. (8.81) shartni quyidagi
ko‘rinishda yozamiz:
me3
w
«
—k~-
(8-82)
e г
Bu shartni klassik elektronga tatbiq qilsak, nurlanish chastotasi
U
« 1024 5 - 1
bo'iishi kelib chiqadi. Bu shart barcha elektromagnit to ‘lqinlar uchun
27ГС
bajariladi. (8.82) ni to'lqin uzunligi uchun yozamiz (A = ——):
Dostları ilə paylaş: 
