E = Re {i?o exp[i(A;r — o>t)]}
(7.32)
gu yerda
Eq qandaydir kompleks vektor.
Eq 2 ham umiman olganda
kom pleks
son bo'ladi. Uning argumentini
—2a deb olsak,
E 0 2 = \ E 0 2\ e- 2iQ. (7.33)
gu ifodani quyidagi ko'rinishda ham yozish mumkin:
E q 2 = b 2e~2ia. (7.34)
Bu yerda
b yana kompleks son bo'lib, uning kvadrati haqiqiy bo'ladi
va
b2 = |jE7
0 2|- Yangi kompleks son orqali (7.32) quyidagi ko'rinishda
yoziladi:
E = Re {bexp[i(fcr —
ujt — a)]} ,
(7.35)
Yuqoridagi xossaga ega bo'lgan
b vektorni haqiqiy va o'zaro perpendi
kulyar ikkita
b\, b2 vektorlar orqali yozish mumkin, ya’ni
b = b i + ib2, b2 = b f - b l (7.36)
Koordinata o'qlarini shunday tanlaymizki, bunda to'lqin
x o'qi
bo'ylab tarqalsin va
b\ ning yo'nalishi
у o'qi bilan mos tushsin. U holda
b ‘2 ning yo'nalishi
z o'qiga parallel yoki antiparallel bo'ladi. Bunga
asosan (7.35) bilan ifodalangan elektr maydon kuchlanganligining
у va
^ o'qlarga tashkil etuvchilarga ajratamiz:
Ey =
bi cos(uit —
k r + a), (7.37)
E z =
±b2 sin(u>t - k r + a ) . (7.38)
Bundan quyidagi tenglik hosil bo'ladi:
E 2 E 2 Ц + i f = L
(7'39)
Bu tenglamadan ko'ramizki, elektr maydon kuchlanganligining uchi fa
nning har bir aniq nuqtasida to'lqin tarqalish yo'nalishiga perpendikul-
Уаг tekislikda ellips chizib aylanadi. Bunday to'lqin
