j > j ( r , t ) d . S = 0 .
(6-14)
B u n d a n
ko‘rinib turibdiki, statsionar tokning yopiq sirt bo‘yicha oqimi
n o l g a
teng.
Tenglama (6.13) ga kora, statsionar tok zichligi uyurmali xarak-
terga ega, ya’ni tokni hosil qiluvchi zaryadlar yopiq naychalar bo‘ylab
harakat qiladi. Bu naychalar zaryadlarning saqlanish qonuniga asosan
bir-bin bilan kesishmaydi. Demak, zaryadlarning harakati davriy yoki
kvazi davriy (davriyga juda yaqin) bo‘ladi. Naychalarning ko'ndalang
kesimini nolga intiltirsak, tokni - chiziqli toklardan tashkil topgan deb
qarash mumkin. Bu holda,
j d V ' =
j (d Sd l) = (
j d S )
dl = (.
j d S )
dl = dldl. (6.15)
Endi zaryadlar fazoning chekli sohasida kvazistatsionar (statsio-
narga yaqin) harakatda bo:lgan holni ko‘rib chiqamiz. Bu holda ko‘rila-
j yotgan sohada zaryadlar davriy yoki davriyga yaqin harakatda bo‘lishi
' mumkin. Davriy harakatda zaryadlar har davrdan so‘ng avvalgi ho-
latidan aniq qaytadi. Davriyga yaqin harakatda esa bunday holat ro‘y
bcnnaydi. Ammo zaryadlar yetarlicha katta vaqtdan keyin avvalgi ho-
latlarga yaqin holatlardan o'tishi mumkin. Bunga qo‘shimcha ravishda
2aryadlar sekin harakat qilayotgan bo'lsin
(v h°lda Maksvell-Lorentz tenglamalarida fazoviy koordinatalar bo‘yicha
{Jlitigan hosilalarga nisbatan vaqt bo‘yiclia hoslalar kichik bo‘ladi. Bu
®hartlar bajarilishi Maksvell-Lorentz tenglamalarda qanday o'zgarish-
rga olib kelishini aniqlash uchun hosilalarni baholaymiz. Vaqt bo‘yi-
C*la hosilalar uchun quyidagilarni yozish mumkin:
H T ' d E E
