Nazariy fizika kursi

A.
 
(
6
»
Buni (6.4) tenglamaga qo‘ysak, u aynan bajariladi. (6.5) t,englarnaga 
qo‘yish, quyidagi natijani beradi:
4тг . 
Щ
rot 
H
 = rot rot 
A
= grad div 
A
— 
A A
= —
j.
 
(
6
.
8
)
Maydonning kalibrovka invariantligidan foydalanib, vektor potensial 
uchun
div 
A —
 0 
(
6
.
9
)
kalibrovkani tanlaymiz. Bu holda (
6
.
8
) tenglama
47Г
A A =
—
- j .
(6.10)
ko'rinishni oladi. Bu tenglama vektor shaklda yozilgan Puasson teng­
lamasi bo'lib, uning yechimi:
Mr)
= - /
-{dV.
(6.11)
с J \ r - r'\
Bu yerda r v a / mos ravishda koordinata boshidan kuzatish nuqtasiga 
va 
dV'
hajm elementidagi elementar tokka o'tkazilgan radius-vektorlar. 
R — r — r'
elementar tokdan kuzatish nuqtasigacha o'tkazilgan radius- 
vertor.
Bevosita hisoblab (6.11) bilan aniqlangan vektor potensial (6.9) 
shartni qanoatlantirishini ko'rish mumkin:
I
Bu ifoda haqiqatan ham nolga teng. Chunki toklar egallagan hajm 
chekli va uni o'ragan sirtda, ya’ni integrallash sirtida toklar nolga teng- 
Endi (6.11) dan foydalanib, (6.7) ga asosan, statsionar 
to klarn in g
magnit maydon kuchlanganligini aniqlaymiz:

---

form ula 
B i o v a S a v a r
qonunini aniqlaydi. Bu yerda 
(A .
103) 
P jn u la d a n foydalandik.
S t a t s i o n a r
tok 
u c h u n
(6.1) ga 
m u v o fiq , z a r y a d n in g s a q la n is h q o n u n i 
I (4 20) q u y id a g i k o ‘rin is h n i o lad i:
divj'(r) = 0 
(6.13)
yoki 
uzluksizlik tenglamsining integral ko‘rinishi 
(4.18) 
ga muvofiq quyi- 
J a g ich a
yoziladi: