maydon, alohida olingan zaryadlar hosil qilayotgan maydonlar yig'indi-
siga teng bolishi kerak:
E = E\
+
E
2
+ . . . +
E n
= ^
Ea,
H = H l + H 2 + . . . + H N = Y , H «
Agar zaryadlar uzluksiz taqsimlangan b o ‘lsa, yig'indi integral bilan al
mashtiriladi. Bu prinsip o'rinli b o ‘lishi, maydonni aniqlvchi tenglamalai
c h i z i q l i
bo'lishini ta’minlab beradi. Haqiqatan ham matematikads^
ma’lumki, chiziqli differensial tenglamalarning o'zaro bog'liq b o ‘lma
gan yechimlarining yig'indisi yana shu tenglamaning yechimi bo'ladi
Bu qoida fizikadagi superpozitsiya prinsipining aynan o'zidir. Maydoi
uchun tenglamalar ta’sir integralini variatsiyalash yo‘li bilan olinadi
Bunda variatsiyalanayotgan o ‘ zgaruvchining darajasi bittaga kamayadi
Demak, ta’sir integralida maydon kuchlanganliklarining ikkinchi dara
jalari ishtirok etishi lozim.
Ta’sir integrali barcha inersial sanoq sistemalarda elektromagnl
qonunlarini birday ifodalanishini ta’minlash uchun integral ostida elek
tromagnit maydon kuchlanganliklaridan tuzilgan invariant kattalik yo
tishi kerak.
Yuqoridagi talablarni qanoatlantiruvchi invariant kattalik - haqiqi;
skalyar yagona tarzda
F ikR
korinishda bo'lishi kelib chiqadi. Yuqo
ridagi mulohazalarni birlashtirsak elektromagnit maydonni aniqlovch
ta’sir integrali
Dostları ilə paylaş: