P va E qutb, y a ’ni inversiya operatsiyasiga
( r — ►
—r) nisbatan
toq (qu tb) vektorlar b o ‘lgani uchun Xq/!7 inversiya markazi b o ‘lmagan
m uhitlarda (gazlar, suyuqliklar, Si. Ge tipdagi yarim o‘tkazgichlar va
boshqa kristallar) nolga teng bo'ladi.
Q utblanish vektorini ikki qismga ajratish mumkin:
p j r . t ) = Р<л > (г ,() + р ( ” * > (г,(),
P ^ 4 r , t ) = Е х $ Я „ ( г , ( ) ,
0 Pinch](r,t) = J 2 x {X E ^ r , t ) E ^ r , i ) + 0,1 E X a L Ep(ri t)E l(r, t)ES(r, t). (14.3)
/9,7,5
Dielektrik singdiruvchanlik tenzori
£a/3 = + 4тг Ха/з(Е). (14.4)
Biz ko'rayotgan m odel sodda b o'lib , tashqi elektrom agnit may
donda m uhitning javobi oniy tarzda bo'ladi.
Real hollarda albatta
kechikish m avjud bo'ladi. Shu bilan birga bog'lanish tenglamasi fazo
b o'yich a ham nolokal xarakterga ega bo'ladi. Bunday holda Р^пс,1\ г , t)
ning nochiziqli qismi uchun umumiy ifodani quyidagi ko'rinishda yozish
mumkin:
Pinch){r,t) = E I drldTbdtidt2Xap1( \ R i l Ti;\R 2 \,T 2 ) x
0i J E0{n,ti)E^{r2,t2) + E / dr\dr 2 dridt\dt. 2 dtz x
0 , 1 , <5
1#2|,т2; \R3\,T3)Ep{r1,ti)E ^ (r2,t2)E s {r3,t3). (14.5)
B u yerda Ri — r — ъ , ъ = t — ti. suyuqlik) bu tenzor diagonal ko‘rinishni qabul qiladi:
