6.2 M agnit m om enti (6.18)
Bu yerda birinchi had (nolinchi yaqinlashish)
(6.19)
(
6 .
20 )
Integral ostidagi ifodaning ko‘rinishini o‘zgartiramiz:
j ( V grad 1 ) = 1 { j (V grad ^ - r '
( j grad ^ J +
Birinchi qavsni uchta v^Ktorning vektor ko'paytmasi ko‘rinishida yozish
mumkin:
{J
grad
- r ' ( r # grad
[[r;j ] g r a d J =
133
Ikkinchi qavsni hisoblashda kvazistatsionar toklar alohida naychalarqaj oqayotgan toklar to ‘plamidan tashkil topganligini va (6.15) ni inobatga
olamiz. Bunda zaryadlar holatining o'zgarishi d r va kontur elementi
dl ekvivalent bo‘ladi. Bularga asosan ikkinchi qavsdan olingan integralni
quyidagicha yozish mumkin: J |J ( r ' grad ^ + r' ( j grad ^ | dV' = I J d l j | d r 1 ( r ' grad + r' ( d r ' grad | = J d l j> d grad ^ ^ = 0 , chunki to ‘liq differensialdan berk kontur bo'yicha olingan integral doimo nolga teng. Shunday qilib, birinchi yaqinlashishda vektor potensialni quyidagi
ko'rinishda yozish mumkin: A i = 2b S ^ r 'j W V ' = h [mrl ■
(621)
Bu yerda m=b J [r'j]dV' (622) zaryadlar sistemasining magnit momenti deyiladi. Bu kattalik zaryaal
lar sistemasining xossalari - toklar taqsimotiga va ularning geometrik
shakliga bogliq.
