rokni quyidagicha yozish mumkin:
I = f j d S = j > j ndS
= 7 У ( ^ )
dS.
$u ifodani (10.5) bilan taqqoslab quyidagini yozamiz:
Ikkinchi tom ondan to'liq qarshilik ta ’rifini eslasak, o'tkazgich sig'im i va
qarshiligi orasida bog'lanish borligini aniqlaymiz:
Shunga o'xshash
y o i bilan radiuslari a va
b bo'lgan
sferik elektrod-
larning qarshiligi topam iz:
Shunday qilib, o'zgarm as tokning fazodagi
taqsim oti masalasi hud-
di shunday elektrostatika masalasini yechishga keltirildi.
11.4
Statsionar tokning magnit maydoni
Statsionar toklarning m agnit m aydon
kuchlanganligini aniqlash
uchun (11.1) va (11.2) tenglam alarni yechish kerak.
Bu tenglam alarni
yechish uchun m ikroskopik elektrodinamikadagi kabi (§6 ga qarang)
vektor potensial kiritamiz:
r
=
lfil ~ У2 _
f l = _ £ l J _
I
I
47Г7
С
( 1 /a -f
\/Ъ) /
47
Г
7
.
В =
rot
A.
(
11
.
21
)
Sunday aniqlangan m agnit induksiya vektorini (11.2)
tenglam ani aynan
4anoatlaniadi.
Vektor potensial uchun
div
A = 0
(13.22)
k°‘rinishdagi kalibrovka o'rinli deb qabul qilamiz. (11.21) ni (11.1) ga
'l0‘yib, potensial uchun quyidagi tenglamani olamiz:
(11.23)
235
Agar ikki va undan ortiq jismlar bilan b o g ‘liq masala k o‘rilayotgail
b o ‘lsa, (11.23) ko‘rinishidagi tenglama har bir jism uchun yoziladi.
tenglamalar qaysi jism uchun yozilgan bo'lsa.
magnit singdiruvchanlik
Dostları ilə paylaş: 
