lib chiqadi: j I y = ------ f P ( r ) sin c o ( t - r ) d T (12.38) mco ' Zarbiy kuch ta’siridagi majburiy tebranishlar. Tinch holatdagi sis- temaga vaqtning т lahzasida zarbiy kuch berildi deylik. Bu lahzada siste- mada ko‘chish boMmaydi: У ( r ) ^ 0 ’ biroq sistemada, harakat miqdori qonuniga binoan, zarbiy kuch ta’sirida u ( r ) = - m tezlik hosil boMadi. Vujudga kelgan tebranishni erkin tebranish deb qarash mumkin. U holda ko‘chish va tezlik uchun quyidagi ifodalarga ega boMamiz: у - A sin(co t + Л) ; u = y = Aco cos (со t + Л ).
Ifodalaming chap tomoniga boshlang‘ich shartlami, o‘ng tomonidagi t harfl o‘miga t ni qo‘ysak, 0 = As\n(a> t + Я) S — = Acocos (Ш/ + А) m kelib chiqadi. Bu tenglamalardan „
S . A = ---- va Я = -cor mco topiladi. Bulami o‘z o‘rniga qo'ysak, zarbiy kuch ta’sir etgan hoi uchun harakat qonuni kelib chiqadi: Bu holni uyg‘otuvchi kuch P( t ) ta’siri etgan hoi bilan bogMaymiz. Bu- ning uchun uyg‘otuvchi cheksiz kichik zarblar P(r)^/rning ketma-ketligi deb faraz etamiz (12.12-rasm). Bitta zarbiy kuch ta’sirida vaqtning t> r lahzasida (12.39) formulaga asosan ko‘chish hosil boMadi. Vaqtning 0+t oralig‘ida zarbiy kuchlaming ketma-ket ta’siri ostida hosil bo‘ladigan ko‘chishni aniqlash uchun yuqoridagi ifodani integrallash zarur.
