1. Ъяряйанларын гаршылыглы тясири

47. Şredinger tənliyinin xüsusi hallara tətbiqi

- Stasionar hallarda  funksiyası zamandan asılı olmur ki, bu da məsələni xeyli sadələşdirir.Belə olduqda tənlikdə U Ux, y,z kəmiyyəti mikrohissəciyin potensial enerjisini müəyyən edir.Onda Şredinger tənliyinin həllini koordinatın və zamanın funksiyalarının hasili şəklində göstərmək olar:     t h E i x y z t x y z e    , , ,  , ,   funksiyasının bu ifadəsini Şredinger tənliyində nəzərə alsaq aşağıdakı tənliyi alarıq:   0 2 2   E U   h m Bu tənliyin həlli olan dalğa funksiyası sonlu, birqiymətli və kəsilməzlik şərtlərini ödəyir. Tənliyin o həllərinin fiziki mənası vardır ki, həmin həllər requlyar  funksiyaları ilə ifadə oluna bilir.Bu isə E parametrinin ixtiyari deyil,müəyyən qiymətlərində ödənilir. Enerjinin bu qiymətlərinə məxsusi qiymətlər deyilir.Məxsusi qiymətlər isə həm kəsilməz, həm də diskret ola bilər.Bu səbəbdən də spektr kəsilməz və ya diskret olur.İndi isə Şredinger tənliyini sərbəst zərrəciyə tətbiq edək.Mikrohissəcik xarici sahə olmadıqda stasionar halda sərbəst hərəkət edirsə, Şredinger tənliyini aşağıdakı kimi yazmaq olar: 0 2 2 2 2       E h m x Zamandan asılı olan dalğa funksiyası isə bu şəkildə ifadə olunur:   Et p x h i i t ikx x x t A Ae          , Burada h E   dairəvi tezlik və h P k x  isə dalğa ədədidir.Alınan ifadə De-Broylun müstəvi monoxromatik dalğasının ifadəsidir.Sərbəst zərrəciyin enerjisi isə m P m h k E x 2 2 2 2 2   olub ixtiyari qiymət alır, yəni enerji spektri kəsilməzdir