D(r, t) = j d t ' J e d r - ^ l t - t ^ E ^ , ^ (13.25)
- O O
Fazoda tanlangan nuqtalar bo'lm aganligi sababli e(|r — rJ\, t — t') funk
siya faqat radius-vektorlar ayirmasining m oduliga b og 'liq bo'ladi.
Elektr m aydon kuchlanganligini va elektr induksiya vektorini Furye
integraliga yoyamiz:
E ( r,t) =
(2^)4
J ■®(^’ a;) ехР[*(^г ~ ujt)]dkdu>, (13.26)
D ( r ,t )
=
(2^)4
J exp[i(kr - ujt)]dkduj. (13.27)
Bularni (13.25) q o'yib , quyidagini topam iz:
0(к,ш ) = е(к,ш)Е(к,ш). (13.28)
Bu yerda
о
e(k, w) = I dt' j e ( \ r - rJ\,t - t') e x p [ - z f c ( r - - r1) + iui(t - t ' ) ] d r - .j
- O O
OO
J J е(|Д|, т) exp[—i(kR — u>r)]dR. (13.29)
о
Bunda yangi o'zgaruvchilar Д = r — iJ v&T = t — t' kiritildi.
K iritilgan
kattalik e(k, u>) 263-betda keltirilgan sababga ko'ra e(| Д|, r ) ning
Furye
tasviri b o 'la olmaydi. Bu funksiya D va E orasidagi bog'lanishni aniq
laydi ham da to'lqin vektor va chastotaning funksiyasi bo'lgan
dielektrik
singdiruvchanlik deyiladi. Dielektrik singdiruvchanlikning to'lq in vek-
torga b og 'liq bo'lishi fazoviy dispersiya deyiladi.
£(fc,w) = eK(A:,w) + e3 (ifc,cj).
(13.30)
Ravshanki, uning haqiqiy va mavhum qismlari
Л к ш ) =
+ .£ ( * £ ) ,
(1 3 3 1 )
z
_a/».
ч
е { к ,ш ) -£ * { к .ш ) , 1ЧЧП,
