Bu yerda
/л = 1 deb olindi.
Bu tenglamalarni
yechish uchun Furye
rnetodidan foydalanam iz. (13.57), (13.58) tenglamalarga kirgan barcha
kattaliklarning o'rniga ularning Furye integrallarini q o ‘yamiz. N atijada
Furye kom ponentalar uchun quyidagi algebraik tenglamalarni olamiz:
i[kE(k,u)}
=
i^-H {k,u),
(13.59)
i[kH(k,u)]
=
—
i—D(k,
uj
)
+ —
j(k ,
lj
).
(13.60)
с
с
Bu yerda (13.49) tenglamani olgandagi kabi y o ‘l tutib quyidagi algeb
raik tenglamani hosil qilamiz:
{fc
Sij
k{kj
— i
2
j i •
(13.61)
Bu yerda
j ( k , w
) = 27Г
evS{u> — kv)
(13.62)
tok zichligining Furye kom ponentasi.
Izotrop muhitlarda £ij ni (13.44)
ko‘rinishda yozish mumkinligidan foydalanib (13.61) tenglam ani qayta
yozamiz:
{ k % -
{ % -
Et -
< A |
kjkt
4
™ я
( l l 6 3 )
c2
k2
J
c2
Buni vektor ko‘rinishda
ham yozish mumkin
(13.64)
Ushbu tenglam adan (
kE) ni y o ‘qotish uchun unga
к vektorni skalyar
ravishda ko‘paytiramiz. B unda (13.64) ning chap tom onidagi birinchi
had ikkinchi qavs hisobiga nolga teng b o ‘ladi. N atijada
olamiz. Buni (13.64) ga q o ‘yamiz va hosil b o ‘lgan
tenglam adan E ni
topamiz:
P(h
л
A ™ f k(kj(k,u))
k ( k j { k ,u ) ) ~ k2j{k,uj)\
ш2£||
+
c2 ^
^
j ■
^-66)
Endi m aydonning Furye tasviridan real m aydon
E ( r ,t) ga o'tam iz.
Bunda m aydonni ikki qismga alratamiz. Birinchi qism (13.66) ifodadagi
birinchi had bilan b og 'liq b o 'lib quyidagiga teng bo'ladi:
ini
f dkdu) k(kj)
E\
=
—
fdkdujkikj)
.
..
(27r)4
_
-
^
l
¥
7
^
M
)
e
M
i {
k
r
-
k v t ) ] -
( 1 3 6 7 )
Bu yerda tok zichligining Furye tasviri (13.62)
ni inobatga olib ш b o 'y i
cha integralni hisobladik. егц (A;,
kv) dielektrik singdiruvchanlik £ц(/г,с*?)
ning
и = kv dagi qiym ati.
E\ ni uchib ketayotgan zaryadlangan zarra
cha hosil qiladi. Bu m aydon o 'z navbatida zaryadga ta ’sir ko'rsatadi.
Bunda zaryad o 'z energiyasini kamaytiradi. Bu energiya b o'y la m a qut-
blanishni paydo bo'lishiga sarf bo'ladi.
Endi (13.66) ifodadagi ikkinchi hadni ko'rib chiqamiz. Bu holda
Dostları ilə paylaş: 
