dullari teng ekan. 7.3 M onoxrom atik elektrom agnit to ‘lqinlar Yassi to ‘lqinning muhim xususiy holi - monoxromatik to ‘lqin:
ko‘rib chiqamiz. Bu holda maydonni aniqlovchi barcha kattaliklar va<
va fazoda garmonik qonuniyat bilan o‘zgaradi. Vektor potensialni kon
pleks garmonik funksiya ko‘rinishida yozamiz
:1 A =
A q exp j -го;
( t - | =
A 0 e x p { i { k r - wi)}.
(7.2!
Bu yerda Ao - kompleks amplitudasi,
и - siklik (davriy) chastotai
(ut —
kr) - to ‘lqin fazasi va
с
to ‘lqin vektori deyiladi.
Endi vektor potensial (7.28) ni (7.20) va (7.21) ifodalarga qo'yi
yassi monoxromatik to'lqin elektr va magnit maydonini hisoblaymijjfl
E = - - A = i k A = E o e x p { i ( k r - u i t ) } , (7.3
с
H = - - [ n A ] =
i[kA] = H 0 e x p { i [ k r - u t ) } . (7.3
с
Bu yerda
\k\ to ‘lqin vektorining moduli bo‘lib, to'lqin soni deyiladi (i
uzunlikda joylashgan to'lqinlar sonini ko'rsatadi).
Yassi monoxromatik elektromagnit to‘lqinda maydon kuchlanga
liklarining yo'nalishini vaqt va fazoda o‘zgarishinni aniqlaymiz. Birinc
1
Bu yerda va bundan keyin qulaylik uchun monoxromatik to'lqinni kompl*
funksiya ko'rinishida yozamiz. Fizik qattaliklar real voqelikni aks ettirganligi uch
ularning haqiqiy qismi ma’noga ega. Yana shuni ta ’kidlash lozimki, monoxrorna1
to'lqinni bunday yozish funksiyalar ustida chiziqli operatsiyalar bajarilganda o‘r>
bo'ladi.
148
n a v b a td a
elektr maydonni ko'rib chiqamiz. Elekrt maydon kuchlangan-
jjgi (7.30) ning haqiqiy qismini koramiz:
