V, v'x bo‘lganda
v' V /--------
1 + - % - » ! i
y / l - p 2 ^ l m unosabatlar o'rinli bo‘ladi. Bundan (1.35) ifoda (1.2) ga o'tishi ko'rish
qiyin emas.
Tezliklarni alm ashtirish formulalarini
V/ c ning darajalari bo'yicha
qatorga yoyib, uning birinchi tartibli hadlari bilan chegaralansak. al
mashtirish forrnulalari quyidagi ko‘rinishni oladi:
vx = v'x + v ( l - ^ j , Vy = v'y ( l - ^ y vz = v’z ( l ~ ^ У Bularni birlshtirib vektor ko‘rinishda yozish mumkin:
V Ж v '
+
v - ■ I ( y v , ) t» \
(1.36)
cz Bu ifodada tezliklar
V va
v 1 nosimmetrik qatnashishi Lorentz alm ashti
rishlari nokommutativligining natijasidir.
K ' sanoq sistem ada moddiy nuqtaning tezligi
x' o‘qiga parallel
bo‘lsa, y a’ni
v'x =
v', v'y = v'z — 0. U holda:
v' + V 1
+
vx v ^ ^
v, y ,
Vy —
vz — 0.
(1.37)
Bu ifoda nisbiylik nazariyasida parallel tezliklarni qo:shish formulasini
beradi. Eynshteyn nisbiylik prinsipidan kelib chiquvchu yorugiik tez
ligining maksimal ekanligi (1.35) va (1.37) ifodalardan yaqqol ko‘rinib
turibdi. Birorta sanoq sistem ada
xf = с b o ‘lsin deb faraz qilamiz. Bu
tezlik ixtiyoriy boshqa sanoq sistem ada
с ga teng bo'ladi:
c + V v = - i l = c.
(1.38)
1 +
W Agar biror sanoq sistem ada
