р
tasi
ш =
kxv munosabat bilan aniqlanadi. Bu m aydon m uhitda erkin*
tarqalishi uchun
ш =
ck/n(u>) va
to = kxv m unosabatlar bir-biriga z id j
bo'lm asligi kerak.
к > kx ekanligini inobatga olsak,
v >
—т- r •
(1 3 .5 4 *
n(ui)
shart bajarilishi lozimligi kelib chiqadi. Bu yerda
v zarrachaning tez-1
ligi. Shunday qilib, zarrachaning tezligi
ш chastotali to'lqinning fa z J
tezligidan katta bo'lgan da shu chastotada nurlanish sodir bo'ladi.
Zarrachaning harakat yo'nalishi va nurlanish yo'nalishi orasidagi
burchak
9 bo'lsin. Ikki y o'l bilan olingan to'lqin vektorning h arak al
yo'nalishiga proeksiyalari
kx =
к cos в =
п(и>)ш cos 9/ с va
kx =
u / v ni
taqqoslab, quyidagi tenglikni olamiz:
cos
9 — — ^—г .
(13.55)
уп(ш)
Bunga asosan har bir chastotadagi nirlanishga aniq burchak m os kela
di. Nurlanish oldinga (zarrachaning harakat yo'nalishi) b o'lib , (13.55)
ifoda bilan aniqlanuvchi
9 burchakli konusning sirti b o 'y la b tarqaladi.
Bunday nurlanishning burchak va chastota b o'y ich a taqsimotlari bir-
biri bilan aniq bog'lanishda bo'ladi.
Endi nurlanish m aydonini hisoblashga o'tam iz. Hisoblashlarni sod-
dalashtirish maqsadida, harakat davom ida zarrachaning tezligi kattaligi
va yo'nalishi b o'y ich a o'zgarm aydi deb qaraymiz. Y a ’ni uning tezligi
ning o'zgarishini inobatga olmaymiz. Muhitni shaffof deb hisoblaymiz.
Bu holda dielektrik singdiruvchalikning mavhum qismi nolga teng b o '
ladi.
Zaryadlangan nuqtaviy zarrachaning tekis harakatiga nios
Dostları ilə paylaş: 
