K = [ m H \ . (6.38)
Mexanikadan ma’lumki, kuch momenti impuls momentining vaqt
bo‘yicha hosilasiga teng:
_ _
dL K = M- <6 3 9 >
Bu ikkala tenglikni solishtirib, (6.37) ga muvofiq quyidagi tenglamani
yozish mumkin:
dL r
,,
=
[ ujl L\. (6.40)
Bu yerda
e H ,
4 = ~
2 m c'
<641> (6.40)
L vektor uchun harakat tenglama bo‘lib, unga ko:ra impuls mo
mentining moduli
(L = const) saqlangan holda faqat uning yo‘nalishi
0 zgaradi. Shu sababli bu tenglamani impuls momenti yo!nalishidagi
birlik vektor
I (L =
LI) uchun yozish mumkin:
dl r
„
J t = M (6.42)
Bu tenglamaga asosan
L vektorning uchi magnit maydon kuchlangan-
‘Siga tik bo‘lgan tekislikda
ujl chastota bilan aylanadi. Tenglama
■40) dan kelib chiqqan bu ikki xulosani birlashtirib teorema ko'rinishi-
a ta ’riflaymiz:
139
0 ‘z g a r m a s bir j i ns l i m a g n i t m a y . d o n da a t o m e l e k tr o nl ar in in g orbital m o m e n t i o ‘z i n i n g s o n q i y m a t i n i va m a y d o n yo ‘n a l i s h i bilan hosil qil gan burchagini o ' z g a r t i r m a s d a n , m a y d o n atrofida t e k i s a y l a n m a har akatda bo‘ladi. Bu teorema
Larmor teoremasiA hodisa esa
Larmor presessiyasi deb a talad ij
