(14.20) J l 4^2
Bu yerda kl = -f-eoX u ^ ) = —^ -e ± (2 o /i).
С'2
cr
R ovon o'zgaruvchi to'lqin konturi (paketi) yaqinlashishidan foy
dalanib (14.19) tenglamani soddalashtiramiz. Bu yaqinlashishga may
don kuchlanganligi amplitudasi rovon o'zgaruvchi to'lq in ko'rinishida
yoziladi:
E ± ( z ,u 1) = E ( z ,u 1)eik' z, E ± ( z ,u 2) = E(z,uj2)eik*z. (14.21)
Bu yerda
E ( z , l o 2) koordinata г ning rovon o'zgaruvchi funksiyasi. Endi
(14.19) tenglamadagi z bo'yich a ikkinchi tartibli hosilani quyidagi ko'ri
nishda yozish mumkin bo'ladi:
_ „ - . a ®
M
- ( ^ Е - 2 » * 2Ц ) е ‘ *>г .
(14.22)
Bu yerda E = ё т Е ( г м 2) e (2> || Г*"Л ). (14.22) Ifodani (14.19) ga
qo'yam iz:
& E (z,w a) =
( 14.23)
<9z
c2k2 Bu yerda x ( 2 ) = £ Х ^ - у ё а ^ ® ^ *
Я
a, /
3,7
Я
A sosiy garmonika E(z, w i) ning evolyutsiyasini aniqlovchi tengla
mani keltirib chiqaramiz. Sistemaga fazalarning moslashuvlik
shartim
qo'yam iz: 2k\ = k2. E(z, ui\) ning evolyutsiyasi nochiziqli qitblan-
ishdagi e x p (—iuj\t) ishtirok etgan hadlar bilan aniqlanadi.
Bunday
hadlar e x p (—2iu>\t) ga proporsional bo'lgan ikkinchi garmonika Fury6
288
koinponentasiniiig ~ exp(-H w i t) ga proporsional b o ‘lgan asosiy gar-
nionika bilan ta ’sirlashuvi natijasida paydo bo'ladi. Bu holda
P(nch\ z , u , ) = 2 x (2)E ( z , u i
