Nazariy fizika kursi

H
q
exp
(12.56)
(12.57)
Bu misolni o'quvchiga mustaqil ravishda ko'rib chiqish tavsiya qilinadi.
Yuqorida kiritilgan kattalik <5 skin - qatlam yoki m aydonning o'tkaz- 
gichga kirish chuqurligi deyiladi. Skin-qatlamning ta ’rifiga binoan u 
o'tkazuvchanlik va chastotaga b o g 'liq holda keng sohada o'zgarishi m um ­
kin. 
Bu kattalikning tartibini baholash uchun mis uchun quyidagi 
jadvalni keltiramiz:
V
= w /27r(G s)
<5(cm)
и
= o;/2 7 t(G s)
i5(cm)
50
~ 1.5
10°
~ 0.03
103
~ 0 . 3
107
~ 0.003
Chastota nolga intilganda, y a ’ni o'zgarm as toklar uchun <5 —» oo va ef- 
tekt yo'qoladi. Ideal o'tkazgichlarda 
7
—> 
00
bu holda skin-qatlam nolga 
intiladi. M aydon o'tkazgichning ichiga kirmaydi. Oxirgi ikki holatda
253

---

maydonni kvasitatsionar deb b o ‘lmaydi. Yuqori chastotalarda may­
donning o ‘tkazgich ichiga kirish chuqurligi umuman olganda boshqacha 
b o ‘ladi. Skin-effekti texnikada muhim ahamiyat kasb etadi. Masalai^ 
koaksial kabellarni ishlab chiqarishda q o ‘l keladi.
12.6 
Bir jinsli va izotrop muhitda 
elektromagnit to‘lqinlar
Fazoviy dispersiyasi y o ‘q b o ‘lgan va o :zgarmas m aydonlarda t 0i 
fi
о va 
70
m oddiy kattaliklar bilan xarakterlanuvchi bir jinsli izotrop 
muhitda elektromagnit m aydonning tarqalishini ko‘ramiz. Bu yerda 
nol indeks m oddiy kattaliklarning ш =  
0
chastotaga t o ‘g ‘ri kelgan statis- 
tik qiymati ekanligini bildiradi. O 'zgaruvchi m aydonda bu kattaliklar 
qanday bo'lishi mavzu davom ida aniqlaymiz. Ferromagnit bo'lmagan 
muhitlarni ko'rish bilan chegaralanamiz, shuning uchun katta aniqlikda 
/io =
1
deb olish mumkin.
Bir jinsli izotrop muhitda erkin zaryadlar y o ‘q deb. Maksvell tengla- 
malarini yozamiz:
r o t £ =
(12.58)
с at
div Я = 0, 
(12.59)
rot Я =